美國ASCO防爆電磁閥

導體中的交變電流在趨近導體表面處電流密度增大的效應。在直長導體的截面上，恒定的電流是均勻分布的。對于交變電流，導體中出現自感電動勢抵抗電流的通過。這個電動勢的大小正比于導體單位時間所切割的磁通量。以圓形截面的導體為例,愈靠近導體中心處,受到外面磁力線產生的自感電動勢愈大；愈靠近表面處則不受其內部磁力線消長的影響，因而自感電動勢較小。這就導致趨近導體表面處電流密度較大。由于自感電動勢隨著頻率提高而增加，趨膚效應亦隨著頻率提高而更為顯著。趨膚效應使導體中通過電流時的有效截面積減小，從而使其有效電阻變大。

再思考回路c，根據安培定律，因為沒有任何電流穿過回路c，所以，磁場沿著回路c的分量的線積分，又稱為磁場繞著回路c的環(huán)流量，等于零。在螺線管內，因為對稱性，磁場繞著回路c的徑向部分的環(huán)流量等于零。但是，螺線管內軸向部分（z-軸方向）的環(huán)流量不等于零：朝著正z-軸方向，磁場繞著直線段1的環(huán)流量，與朝著負z-軸方向，磁場繞著直線段2的環(huán)流量，兩個環(huán)流量相等。隨著螺線管趨向于無限長，我們可以假設磁場不相依于z-坐標，在直線段1任意位置的磁場都相等。同樣的，在直線段2任意位置的磁場都相等。所以，在直線段1任意位置的磁場等于直線段2任意位置的磁場。

由于我們可以任意改變回路的尺寸，而得到答案仍舊不變，所以，可能的解釋，就是在螺線管內的磁場是個常數，不隨位置的不同而改變。同樣的論點可以用在回路a，所以，在螺線管外的磁場是個常數，不隨位置的不同而改變。假設螺線管的管長趨向于無限長，則可以忽略邊緣效應。思考回路b，使用右手定則來尋找環(huán)繞著載流導線的磁場。假若我們將右手握住載流導線，大拇指指向電流方向，則其它手指會指向磁場的方向。對于一個管長很長的螺線管，磁場的徑向部分都因為對稱性而互相抵消。所以，只有z-分量不等于零。在螺線管內，磁場朝著正z-軸方向；在螺線管外，磁場朝著負z-軸方向。

美國ASCO防爆電磁閥

SC8551A018MS
美國ASCO電磁脈沖閥SCG353A047 SCG353A050
美國ASCO電磁閥SCG531C001MS SCG531C002MS
美國ASCO電磁閥SCG531C001MS SCG531C002MS
美國ASCO電磁閥SCG531C018MS
美國ASCO電磁閥G551A001MS G551A002MS

美國ASCO電磁閥
SCG531B001MS    24VDC         SCG551A005MS      230/50
 SCG551A005MS    24VDC         SCG551A017MS      230/50
 SCG551A018MS    230/50        SCG551A018MS      24VDC
 SCG551A001MS    230/50        SCG551A001MS      24VDC
 SCG551A002MS    24VDC         SCG551A002MS      230/50
 EFG551H401MO    24VDC         EFG551H401MO      220/50
 EFG551A001MS    220/50        EFG551A001MS      24VDC
 SCG353A043      230/50        SCG353A043        24VDC
 SCG353A044      230/50        SCG353A044        24VDC
 SCG353A051      230/50        SCG353A051        24VDC
 SCG531D001MS    230/50        EF8210G201        24VDC

HD3-2S-KCP-025AY-WYD2 HD3-2S-BCA-025AY-WYD2
HD3-3W-BGA-025AY-WYD2 HD3-3W-AEB-03A-WYA1
HD3-3W-BG1A-025A-WDD2 HD3-3W-BCA-025A-WAYD2
 HD3-3W-BG1A-025A-WDA2 HD3-3W-BG1A-025A-WDA1
HD3-2W-BCA-025AY-WYA1 HD3-2S-BCA-025A-WYA2

HD3-3W-BGA-025B-WAR2 HD1-2S-BCA-025B-WYD2
HD3-3W-BGA-03B-WYR2 HD1-2WD-BCA-025B-WYD2
 HD1-3W-BCA-025B-WYD2 HD3-3W-BMA-03B-WYR1
HD3-2S-BCA-03B-WYD2 HD3-2WD-BCA-03B-WYD2