詳細(xì)介紹
中國(guó)臺(tái)灣永鈿CHIBA潤(rùn)滑泵
在流體潤(rùn)滑中,流體的粘性一般用粘度來(lái)評(píng)定。圖1為假設(shè)流體為不可壓縮并作層片狀流動(dòng)的模型。流體對(duì)切向運(yùn)動(dòng)的粘性剪切阻力,即切應(yīng)力τ與速度梯度(流體速度u沿垂直于層片方向y的變化率)的關(guān)系為式中η為比例常數(shù),即粘度,又稱動(dòng)力粘度。上述關(guān)系稱為流體層流流動(dòng)(圖2)的內(nèi)摩擦定律,又稱牛頓內(nèi)摩擦定律。流體的流動(dòng)行為符合此定律的稱為牛頓流體。對(duì)于脂類塑性體(稱非牛頓流體)相應(yīng)的內(nèi)摩擦定律為式中 τ0為脂的初始剪切阻力。有時(shí)還應(yīng)考慮流體流動(dòng)對(duì)時(shí)間的依從關(guān)系。 雷諾方程是描述流體動(dòng)壓潤(rùn)滑膜壓力分布的基本方程。傳統(tǒng)的雷諾方程是基于粘性流體的運(yùn)動(dòng)方程,又稱納維-斯托克斯方程。它是與質(zhì)量連續(xù)性方程合并后根據(jù)某些假設(shè)簡(jiǎn)化得出的。描述流體潤(rùn)滑膜壓力分布的普遍雷諾方程為式中v1、v2分別為邊界面1、2沿x方向的速度;t為時(shí)間;η為流體的動(dòng)力粘度;p為流體膜的壓力為流體的密度;h為膜厚度。此式左邊兩項(xiàng)表征膜壓力分布,右邊三項(xiàng)表明流體動(dòng)壓潤(rùn)滑膜壓力產(chǎn)生的原因,即楔入效應(yīng)、表面伸張效應(yīng)和擠壓效應(yīng)。
潤(rùn)滑油中所含的表面極性分子在范德華力的作用下吸附到表面上,成定向排列的單分子層或多分子層的吸附膜。除個(gè)別的粗糙峰點(diǎn)之外,吸附膜將兩摩擦表面隔開(kāi),提供了一個(gè)低剪切阻力的界面,因此摩擦系數(shù)降低并避免發(fā)生表面粘著。這種類型的潤(rùn)滑機(jī)理得到了廣泛的應(yīng)用,主要作用是減少摩擦中的粘著效應(yīng),適用于輕或中載荷、常溫或中溫的工況條件。當(dāng)表面溫度較高時(shí),將吸附膜脫附,隨之發(fā)生化學(xué)變化。
邊界潤(rùn)滑是一種重要的潤(rùn)滑方式,當(dāng)摩擦付在負(fù)荷增大、轉(zhuǎn)速加快或潤(rùn)滑材料粘度減小的情況下,易產(chǎn)生邊界潤(rùn)滑。這時(shí),摩擦面上存在一層與介質(zhì)性質(zhì)不同的薄膜,厚度在0.1μm 以下,不能防止摩擦面微凸體的接觸,但有良好的潤(rùn)滑性能,可減少摩擦面間的摩擦和磨損。
中國(guó)臺(tái)灣永鈿CHIBA潤(rùn)滑泵
中國(guó)臺(tái)灣CHIBA永鈿TM-301F-T4P
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中國(guó)臺(tái)灣CHIBA永鈿TM-301F-T2A
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EDG-01-C-H EBG-03-H-C-R
EFBG-03-125-C EFBG-03-125-H
EFBG-03-160-C EFBG-03-160-H EDG-01-C
壓力閥 EDG-01-H壓力閥 EBG-03-C-L單比例閥
EBG-03-C-R單比例閥 EBG-03-H-L單比例閥 EBG-03-H-R單比例閥
中國(guó)臺(tái)灣科圣KCEICE柱塞泵部分型號(hào)如下:
A22-B-S-K-32 A22-C-S-K-32 A22-H-S-K-32
A22-B-K-32 A22-C-K-32 A22-H-K-32
A56-B-S-K-32 A56-C-S-K-32 A56-H-S-K-32
A56-B-K-32 A56-C-K-32 A56-H-K-32
A22-B-S-K-32 A22-C-S-K-32
A22-B-K-32 A22-C-K-32
A37-B-S-K-32 A37-C-S-K-32
A37-B-K-32 A37-C-K-32